![]() ![]() | ![]() 11. Wasserstoffatom im Magnetfeld: |
![]() | Hamilton-Operator H = HCoul. + Hrel + HZeemann |
![]() | HZeemann = ![]() ![]() für ein Magnetfeld in z-Richtung |
![]() | Zur Störungstheoretischen Berechnung der Energieverschiebung durch Hrel + HZeemann müssen aus den Eigenfunktionen von H0 Linearkombinationen gebildet werden, für die die Nichtdiagonalelemente von Hrel + HZeemann verschwinden (Diagonalisierung - Entartete Störungstheorie) |
![]() | Zur Vereinfachung wird bei schwachem Feld HZeemann als Störung gegenüber Hrel betrachtet (Anomaler Zeemann-Effekt). Hier wird nur Hrel diagonalisiert |
![]() | Bei starkem Feld wird Hrel als Störung gegenüber HZeemann betrachtet. (Paschen-Back-Effekt). Hier wird nur HZeemann diagonalisiert |
![]() | Querverweise: Experimentalphysik 1-4: Energie im Magnetfeld Magnetfeld von Materie mit Magnetisierung Quantenmechanik: Wasserstoffatom eindimensional Wasserstoffatom - radiale Schrödinger-Gleichung Herleitung des Hamiltonoperators für geladene Teilchen im Magnetfeld Schrödinger-Gleichung des Elektrons im konstanten Magnetfeld Alle Aufspaltungen am Beispiel n=2 im Wasserstoffatom |
![]() | 03.05.2001 - URL dieser Seite - Seite_ID: 5018011 Link zum Thema Eintragen - Beitrag zum Thema Schreiben - Persönliche Anmerkung - Diskussionsbeitrag zum Thema |
![]() ![]() | 12. Anomaler Zeemann-Effekt |
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